Во втором разделе теория псевдопараболоидов переведена из режима закрытого удержания в режим открытого инженерного проектирования. Главный аналитический результат состоит в том, что положение щели в обеих топологий (вертикальной и горизонтальной) задаётся одной и той же универсальной формулой первого порядка l ≈ Delta R / (4f), а точные выражения отличаются только геометрией апертуры.

Второй принципиальный результат касается направленности. Вертикальные полярные окна наследуют физику круглой апертуры и потому требуют большого chi = Delta/lambda для узкой коллимации. Горизонтальная кольцевая щель, напротив, может быть узконаправленной уже за счёт большого радиуса rho_s, но только при условии азимутальной фазовой синхронности и доминирования моды m = 0.

Тем самым для псевдопараболоидов возникает более тонкая картина, чем для псевдогиперболоида [12]. Горизонтальный псевдопараболоид оказывается естественным кандидатом на направленный кольцевой вывод, но его направленность является модово-условной. Вертикальный псевдопараболоид естественнее реализует управляемый двухосевой вывод, но хуже подходит для одноступенчатого узкого луча.

Полная межфизическая универсальность для псевдопараболоидов в этом разделе не объявляется доказанной. Однако построен строгий аналитический аппарат, который делает такую проверку воспроизводимой: геометрия щелей, безразмерные параметры, критерии C4_pp и C5_pp, а также полноволновые постановки для Helmholtz, Maxwell и Schrodinger.

Что можно считать уже установленным после раздела II.

Геометрия щелей для вертикального и горизонтального псевдопараболоидов выведена аналитически в точной и асимптотической формах.

Для полярных окон и кольцевой щели получены строгие первые законы направленности через функции Бесселя.

Показано, что кольцевая направленность для псевдопараболоида не следует из одной геометрии, а требует модового условия m = 0.

Сформулирована полная программа полноволновой верификации, достаточная для перехода к межфизическому уровню проверки.